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为分析不同浓度烟尘对激光引信传输性能的影响,并验证理论模型计算激光回波的准确性,建立烟尘环境激光引信实验室,如图5所示。
实验室主要分为三大部分:控制室、测试区及沉降室。控制室用于设备安置及调试,方便实验人员记录数据;测试区产生实验所需的烟尘环境,且测试区距离可调节;沉降室便于烟尘的清理。实验室长度为20 m,宽度及高度均为2 m,可视性和密闭性较好。利用发烟饼(主要成分为铵盐),制造无风烟尘环境,并记录烟尘实时浓度及激光接收回波。实验中采用的脉冲激光发射波长为905 nm,峰值功率75 W,实时粉尘监测仪为CASELLA公司的CEL-712 Microdust Pro,最大量程为250 g/m3。
为了更好地对比实验与理论模型计算结果,仿真参量与实验系统设置一致,具体如表1所示,其中,
$\tau $ 为发射激光脉宽。Parameters Value Parameters Value ${\varphi _e}$/mrad 87 d0/mm 58 ${\varphi _r}$/mrad 124 N0 2 000 ${r_e}$/mm 5 $\tau $/ns 100 ${r_r}$/mm 7.5 ${\omega _e}$ 10−6 Table 1. Parameters of system and simulation
利用CEL-712 Microdust Pro配套的Insight数据管理软件处理烟尘数据,由于烟尘浓度实时变化,因此取相对稳定时段的平均值(去除极值)作为某一时刻的烟尘浓度,并对应同一时间的激光回波信号作为一次实验结果。此次实验主要研究烟尘浓度变化对激光回波的影响,因此在测试区尽头使用吸光材料,模拟无目标情况下烟尘环境造成的回波,且实验时引信处于烟尘环境中,因此实验结果与距离无关。实验结果如表2所示,随着烟尘浓度的增加,激光回波幅值也相应增大。
C/mg·m−3 Signal amplitude/V C/mg·m−3 Signal amplitude/V 101.5 3.32 299 4.16 138.6 3.44 315.7 4.24 150 3.6 342.3 4.4 186.4 3.72 508 5.12 219 3.88 − − Table 2. Experimental results
假设粒子成分单一,根据封闭环境铵盐烟尘实验经验公式[8]可得质量浓度
$C$ 与数量浓度$N$ 间的关系为:以及
式中:
${k_0}$ 为凝结常数;$\alpha $ 、$\;\beta $ 均为损耗常数。文中取对应无风环境时$\alpha = 3.4 \times {10^{ - 3}}$ ,$\beta = 3.2 \times {10^{ - 3}}$ ,${k_0} = 2.2 \times $ $ {10^{ - 8}}\;{\rm{c}}{{\rm{m}}^{ - 3}}$ ,初始值取测量值${C_0} = 1.02\;{\rm{g/}}{{\rm{m}}^{\rm{3}}}$ ,${N_0} = 2.5 \times $ $ {10^7}\;{\rm{c}}{{\rm{m}}^{ - 3}}$ 。则可得相应质量浓度下的数量浓度,如表3所示。C/mg·m−3 N/m−3 C/mg·m−3 N/m−3 101.5 0.19×1011 299 0.66×1011 138.6 0.26×1011 315.7 0.71×1011 150 0.28×1011 342.3 0.8×1011 186.4 0.37×1011 508 1.55×1011 219 0.44×1011 − − Table 3. Number concentration
为进一步分析湿度对烟尘环境激光引信回波的影响,采用Hänel总结的粒子粒径及复折射率随相对湿度变化的规律,如下式所示[13]:
式中:
${m_r}$ 、${m_i}$ 为干燥粒子复折射率的实部和虚部;${m_{rw}}$ 、${m_{iw}}$ 为水复折射率的实部和虚部;${m_{re}}$ 、${m_{ie}}$ 为湿粒子复折射率的实部和虚部;$r$ 、${r_e}$ 分别为干燥粒子半径和湿粒子等效半径;$frh$ 为吸湿增长因子;${\rm{RH}}$ 为相对湿度;$\upsilon $ 为质量增长粒子,文中取值3.9。文中选取的入射波长为905 nm,此时纯水的复折射率为1.328+5.12×10−7i,因此粒子在高湿度(RH=95%)情况下复折射率为1.439+4.37×10−3i、中湿度(RH=50%)情况下复折射率为1.3458+6.65×10−4i。分别计算高湿度(RH=95%)、中湿度(RH=50%)以及干燥情况(RH=0%)下烟尘粒子的散射相函数,如图6所示,可知,当环境湿度发生变化,由于粒子的吸湿性,其散射特性也发生变化,虽然整体趋势比较接近,但随着相对湿度增加,前向散射及后向散射均增强,尤其是高湿度情况下更为明显,因此,在采用回波信号的脉冲激光近距探测研究中,环境湿度在一定程度上会影响探测结果。
根据计算得到的散射相函数利用文中所述散射模型仿真不同烟尘浓度在三种湿度环境下的激光回波信号,如图7所示,图为仿真得到的反映回波功率变化的回波波形,为方便比较,按回波最大值归一化处理。
结果显示,随着湿度增加,烟尘回波也明显增大,这是由于湿度增加时,粒子吸湿因子增大,其散射特性也相应增强,使得探测器接收到的光子数增加。
而随着烟尘浓度增加,三种湿度条件下,激光回波均增大,这是因为粒子密度增加,后向散射的次数也相应增多,能到达接收视场的光子总数就增加,与实验结果一致,这一点并不因为湿度变化就改变,如图8所示。且随着烟尘浓度的增加,湿度变化造成的回波增量也不断增大,因此,在烟尘浓度较小(<150 mg/m3)且对精度要求不是很高(<0.2)时,可不考虑湿度对激光探测的影响,但随着烟尘浓度的增加,环境湿度的影响因子也会增加,因此在仿真及实验时都需关注。
Figure 8. Normalized simulation echo powers changing with dust concentrations in different relative humidity conditions
实验时间为冬季,南京室内约为50%中湿度条件,为验证模型的准确性,利用前文所述模型并分别采用两种散射角抽样方法仿真对应烟尘浓度下激光回波信号,结果如图9所示,同样为方便比较,按T矩阵法最大回波进行归一化处理。
Figure 9. Normalized simulation echo powers changing with dust concentrations. (a) T-matrix; (b) H-G scattering phase function
由图9可知,两种方法得到的数值趋势与实验结果一致,均随着烟尘浓度的增加而逐渐增大,且随着浓度的增加,波形脉宽也加大,这是由于随着光子与烟尘粒子碰撞次数增加,到达接收视场的时间延迟也越明显。而通过两种方法仿真结果对比可知,采用H-G散射相函数抽样的方法结果远小于T矩阵散射相函数抽样的结果,通过上文散射相函数对比可知,H-G散射相函数大角度(150°~180°)附近散射数值较小,而在回波仿真中,由于是多重散射,不仅是后向散射(180°)光子对回波有贡献,大角度散射处光子均有较大概率能到达探测器,仿真结果与理论分析一致。
由于实验得到的波形是经过光电转化的电压信号,且受光学系统透过率、探测器偏置电压等复杂因素影响,因此,仿真波形难以与其直接对比,但两者趋势应一致,且成比例关系。为进一步验证理论模型的准确性,将文中仿真结果与实验结果及常用的H-G散射相函数仿真得到的数值按各自均值归一化处理并进行对比,如图10所示,并计算仿真与实验相对误差,结果如表4所示。
C/mg·m−3 Relative errors C/mg·m−3 Relative errors T-matrix H-G T-matrix H-G 101.5 12% 5% 299 4% 13% 138.6 20% 2% 315.7 8% 20% 150 1% 10% 342.3 3% 21% 186.4 6% 10% 508 1% 35% 219 2% 4% − − − Table 4. Relative errors between simulation and experiment
可知当浓度较小(<138.6 mg/m3)时,H-G散射相函数可得到较准确的仿真结果,而T矩阵散射相函数得到的结果相对误差较大,这是由于烟尘浓度较小时,实验烟尘环境会较不稳定,粒子流动性较大造成浓度不均匀,因此粒子后向散射次数反而减少。而随着烟尘浓度增加,实验室烟尘趋于稳定,T矩阵散射相函数的相对误差减小(<10%),而H-G散射相函数仿真得到的相对误差基本随着浓度增加而增大,这是由于H-G散射相函数仅是散射相函数的近似模拟,难以真实反映粒子的散射特性,特别是大角度附近散射误差较大,因此在计算回波时有一定劣势,浓度越大越差异越明显,而T矩阵散射相函数更为精确,得到的回波幅值与实验结果较接近,因此总体来说基于T矩阵方法得到的散射相函数在激光回波研究中有更高的精确度。
Simulation method of pulse laser fuze echo in dust environment
doi: 10.3788/IRLA20200319
- Received Date: 2020-08-18
- Rev Recd Date: 2020-11-23
- Publish Date: 2021-05-21
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Key words:
- T-matrix /
- scattering phase function /
- backscattering /
- laser fuze
Abstract: Since the most widely used single-scattering phase function—Henyey-Greenstein scattering phase function (H-G scattering phase function) cannot reproduce the forward scattering and backscattering behavior well, a method based on the T -matrix scattering phase function was proposed to analyze and simulate the multiple scattering and echo signal of the pulse laser in the dust environments. The single-scattering properties of dust particles were calculated by the T -matrix method and a sample method was proposed to apply T -matrix scattering phase function to the Monte Carlo simulation with a random number. Furthermore, the theoretical model of the transmission and reception of a laser fuze in dust environments was built with the above sample method and semianalytic sensing geometric method of a photon. To verify the precision of the theoretical model, a dust environment laboratory was designed and built to evaluate the performance of laser fuzes in different dust environments. Therefore some experiments were completed to derive the echo amplitudes of a laser fuze in the dust environments with different dust concentrations and the results were compared with corresponding simulation results of H-G scattering phase function and T -matrix method. The simulation results show that echo powers are increased with the increase of dust concentrations and relative humidity. And the method based on T -matrix scattering phase function has a better consistency with the experiment and is more stable, especially in denser dust environments.