HTML
-
该节将根据近年来消色差超构透镜设计的研究进展,考察拓扑优化的设计方案。
-
通常用于设计超构透镜、实现波前调控的方法有多种,如共振相位、几何相位、传播相位等。目前在透射性的消色差超构透镜的设计中,利用传播相位补偿色差是效果最好的方法。人们也通常都是通过调节纳米柱的形状和尺寸来调控柱内导波的传播相位作补偿来获得消色差功能的[5-6, 12]。考虑采用传播相位作为调控相位的方式,则出射波前的相位可以表示为[12]:
式中:β为传播常数;neff为有效折射率;H为透镜的厚度。将公式(7)代入公式(6)中,注意到neff小于介质折射率n,作适当近似可得:
式中:α1, α2为只与n相关的系数。上式可以简化为几个半定量关系式:
式中:Rmax为透镜最大半径,v1~v4为四个参数,指代除考察参量外,其他参量固定时的系数。如之前分析,公式(9)~(11)表示在较高聚焦效率下超构透镜各个参量之间的制约关系。其中,公式(9)反映了Rmax跟透镜厚度成正比,当数值孔径NA较小时,公式(10)反映Rmax与NA成反比关系,同样公式(11)也反映了Rmax与工作频宽成反相关。
-
通常超构透镜设计方法为定域周期近似法[13],这种方法有一种内禀的周期性,并未用上平面内的所有调控自由度,从而无法达到更高的效率。近年来拓扑优化方法在光学领域兴起[14],采用拓扑优化设计的超透镜,不存在内禀的周期性,能够最大化调控平面内的自由度,对于光场的调控一定程度上也可以类比为传播相位。因此,笔者等采用拓扑优化的方式来设计超构透镜。
简单介绍一下拓扑优化设计流程。首先将对应的电磁学问题化为一个优化问题:
式中:F为目标函数;ε为相对介电常数分布,也可以看作是结构的分布。这里取
${{F}}= \displaystyle\sum _{\omega }\left|I\right(\omega )-{I}_{0}|$ ,其中I为焦面实际场分布,通过全波仿真得到,I0为理想场分布。之后,通过伴随场方法,求解$ {\nabla }_\in F $ ,再利用梯度下降等优化方法,便可以对原问题进行求解,得到结构分布ε。由于拓扑优化设计需要进行全波仿真,所需时间较长,因此这里仅考虑二维超构透镜[14]。此时,透镜尺寸由透镜宽度W来描述,与三维透镜对比,宽度W相当于透镜直径,也就是2R。由于二维消色差超构透镜的相位分布也近似符合之前的假设公式(1),所以W与其余参量的制约关系理论上与公式(9) ~ (11)一致。首先作为对拓扑优化设计方案的验证,设计了一个宽度为30 μm,数值孔径为0.15,消色差波段为450~650 nm,厚度为600 nm,材料为SiNx(折射率n = 2)的透镜,结果如图1所示。之后,为考察参量间的制约关系,采用上述方法设计了一系列消色差超构透镜,设计的具体参数如表1所示。Figure 1. (a) Achromatic metalens designed by topological optimization. Working wavelength of this lens ranges from 450 nm to 650 nm. The figure on the right is the partial enlarged view. (b) Light field on six wavelength along the propagation axis, the white dotted lines are the designed focus plane. (c) Normalized intensity profile in focus plane. (d) Focus efficiency, which is defined as the power within a spot of diameter equal to 3 times the Full Width Half Maximum of the focus spot divided by the total incident power
Parameters Value Width of lens/μm 6-30 Wavelength/nm 450-650 Height of lens/nm 400-1 000 NA 0.05-0.3 Material SiNx (n = 2) Table 1. Parameters of achromatic metalens
在考察每一对参量(R-H、R-NA、R-Δω)的制约关系时,保持其他参量不变,近连续地改变这一对参量进行透镜设计,并求出对应效率。最终得到的仿真结果如图2所示。
Figure 2. Achromatic metalens. (a) Relation between W-H with fixed NA = 0.15 and Δω = 6.28×1014 s−1 (wavelength range of 500-600 nm); (b) Relation between W-NA with fixed H = 0.6 μm and Δω = 6.28×1014 s−1; (c) Relation between W-Δω with fixed H = 0.6 μm and NA = 0.15. The dark-red lines are the predicted relation based on Eq. (9) - (11)
图中深红线表示由公式(9) ~ (11)所预测的关系,色度图表示实际计算的效率随参量对的变化。可以看到,对于超构透镜,在保持较高效率的前提下(即图中色度由红向黄转变的分界线,大约80%),透镜的最大尺寸与数值孔径和消色差频宽保持反相关的关系,与理论预测基本一致。然而,透镜尺寸与厚度的对应关系较之理论公式(9)预测曲线相差较大。这个主要原因是,对于超构透镜设计来说,考虑的加工深宽比不能太大,它通常厚度设计比较小,通常接近甚至小于自由空间光的波长。因此,超构透镜结构柱状结构单元中能容纳的导波模式非常有限,其传播相位调制的影响在较小厚度透镜中还不能完全体现。也就是说该理论的前提条件公式(7)对低厚度超构表面性能考量时并不完全适用。不过从图2(a)也能看出,当透镜厚度增加后(如H >0.8 μm),其效率变化曲线已经逐渐符合理论值(深红线)。总体而言,超构透镜的尺寸与厚度还是正相关的。
2.1. 消色差超构透镜理论分析
2.2. 消色差超构透镜设计与讨论
-
上述结果反映出拓扑优化的超构透镜参量间的关系式基本符合第一节理论结果。不过由于在厚度较小时,超构单元内有限的波导模式限制了传播相位的贡献,使得其效率随厚度变化的规律不是很明显。而对于局域高度足够大的衍射透镜来说,传播相位将完全起主导。因此,接下来重点考察多阶衍射透镜(MDL)的消色差设计以及相关参量之间的制约关系。
-
对于MDL,出射波前的相位可以表示为[7]:
式中:h为r处结构高度。将公式(12)代入公式(5)中,考虑到h不大于总高度H,适当近似可得:
γ1为只与折射率n有关的系数,γ2为与n和原点处的高度h(0)有关的系数。上式同样可以简化为几个半定量关系式:
v0 ~ v4为五个参数。对比公式(9) ~ (11)和公式(15) ~(17),形式上几乎完全一致,体现了超构透镜和多层衍射透镜的一致性。
-
根据公式(13),MDL的相位分布完全由高度分布决定,因此可以直接通过衍射计算的方式来进行设计,而不必进行全波仿真。此时设计透镜所需时间大大降低,因此可以对更大的参量空间进行设计和分析。设计具体流程如下:
用Pf表示衍射距离为f的菲涅尔衍射算子,则离透镜距离为f的面上光强分布为:
其中
$\phi $ 为公式(13)。考虑目标场分布为I0,则可以将原设计问题转换为一个优化问题:之后,便可采用最优化方法对该问题进行求解,从而得到高度分布h(r)。文中采用的最优化方法为直接二值搜索法(Direct Binary Search,DBS),具体细节参见参考文献[7]。
首先将对计算结果进行一个仿真验证。综合考虑仿真耗时与透镜尺寸等问题,仿真采用的的消色差MDL参量如表2所示。
Parameters Value Radius of lens/μm 75 Wavelength/nm 1 204-1 624 Height of lens/μm 1.5 Width of one ring/μm 3 NA 0.15 Height levels 64 Material Si (n = 3.49-3.42) Table 2. Parameters of a single achromatic MDL
最终设计结构的二维俯视图与沿径向一维结构分布图如图3所示。通过标量衍射理论和FDTD,可以分别得到该结构在所设计焦面上的理论衍射结果和仿真结果,如图4所示。同时可以计算出衍射效率和焦斑的半高宽(Full Width at Half Maximum,FWHM),如图5所示,其中Sim表示仿真结果,Cal表示计算结果,The表示理论预测结果。
Figure 3. Schematic of a single achromatic MDL. (a) 2D top view; (b) Height distribution along radius
Figure 4. Intensity distribution of the light field in the focal plane. (a) Simulation result; (b) Calculation result
Figure 5. (a) Full Width at Half Maximum of theory (blue), simulation (red) and calculation (black); (b) Focus efficiency of simulation (red) and calculation (black)
从聚焦焦斑和半高宽的角度,理论计算与仿真基本一致,不过在聚焦效率上仿真结果要略低于理论结果,原因主要有两点:理论计算未考虑光场在界面上的反射损耗,以及未考虑由于高阶衍射而带来的能量损失。
综上,通过FDTD仿真验证,可以证实通过衍射计算设计的MDL的确能实现消色差功能。接下来将设计不同参量的MDL,并将设计结果与之前理论作分析对比。
这里考察两个波段——可见光波段(400 ~ 700 nm)和近红外波段(1200 ~1600 nm)进行消色差设计时透镜参量的制约关系。基本方法为控制变量法:每次考察两个参量之间的制约关系(称为一个参量对),设计时保持其他参量不变,近连续地改变这两个参量的取值,并计算出对应透镜在该波段内的效率均值。两个波段透镜设计参量范围如表3所示。
Visible Infrared Radius of lens/μm 64-512 192-1 536 Wavelength/nm 400-700 1 200-1 600 Height of lens/μm 1-6 0.5-3 Width of one ring/μm 1 3 NA 0.025-0.2 0.025-0.2 Height levels 32 32 Material Polymer (n = 1.55) Si (n = 3.49-3.42) Table 3. Parameters of achromatic MDLs
与考察超构透镜时采用的方法相同,考察每一对参量时(R-H,R-NA,R-Δω),保持其他参量不变,在预设的参量范围内连续改变尺寸和频率范围并设计出对应的MDL,最终得到的结果如图6所示。
Figure 6. Achromatic MDL in visible. (a) Relation between R-H with fixed NA = 0.1 and Δω
= 6.28×1014 s−1 (500 - 600 nm); (b) Relation between R-NA with fixed H = 3 μm and Δω =6.28×1014 s−1 ; (c) Relation between R-Δω with fixed H = 3 μm and NA = 0.1; In infrared: (d) Relation between R-H with fixed NA = 0.15 and Δω = 1.54×1014 s−1 (1330-1492 nm); (e) Relation between R-NA with fixed H = 1.5 μm and Δω = 1.54×1014 s−1 ; (f) Relation between R-Δω with fixed H = 1.5 μm and NA = 0.15. The red lines are the predicted relation based on Eq. (15) - (17) 与超构透镜设计结果图示含义一致,图中深红线表示由公式(14)~(16)所预测的关系,色度图表示实际计算的效率随参量对的变化。可以看到,对于MDL,在保持较高效率的前提下(即图中色度由红向黄转变的分界线,大约80%),每对参量之间满足的制约关系与理论结果基本一致,即透镜尺寸与透镜厚度呈线性递增关系,透镜尺寸与数值孔径呈近反比例关系,透镜尺寸与消色差频谱宽度呈反相关。跟预测相符,MDL的理论和设计结果符合程度较超构更高。除了之前提到的衍射透镜厚度较大传播相位作用更明显之外,还有个原因是MDL采用衍射计算进行设计,耗时较短,可以获得大量样本,减小随机误差,而超构透镜的参数优化基于仿真,耗时较长,所设计得到的样本较少,误差较大。不过,MDL的模拟结果与理论预测曲线之间仍然存在一定偏差,应该是由于优化过程不可避免引入的随机性导致。