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图2为全视场外差移相双波长干涉测量系统实物图,加入的反射镜M5和M6是为了进一步调整绿光使其与红光能更好地重合。实验中使用的两个激光器分别为波长633 nm和波长532 nm的窄线宽激光器,对应的合成波长为3.3342 μm,光源系统中AOM控制两个外差光源的差频均为5 Hz,两光束滤波、准直之后,被宽带分光棱镜合束至同一方向,由光阑限制其口径为9 mm,为减弱光阑造成的光斑衍射,此处采用软边光阑。不同频率的光束因偏振方向不同被干涉测量部分中的宽带PBS5分为两束,分别进入参考路和测量路,两路光携带各自路反射镜的面形信息之后进入探测路,被成像系统转化为口径4.5 mm的光束,经过偏振片之后产生干涉,通过CMOS相机采集产生干涉图。
Figure 2. Physical figure of full-field heterodyne phase shifting two wavelength interferometer system
实验中采用四步移相提取干涉图的相位数据。两外差光源差频均为5 Hz,CMOS相机以20 Hz的频率进行采样,外差光源频率与CMOS相机采样频率要求足够准确,否则会引入一定的移相误差。条纹扫动的一个周期内采集四幅图像,之后由四步移相算法得到每个单波长包裹相位数据,两单波长包裹相位数据相减得到合成波长的包裹相位数据。合成波长包裹相位数据经过解包裹步骤后,得到合成波长面形图。
实验过程中对待测面进行十次独立重复实验,用十次独立重复实验测试值的平均值代表测试值,同时利用公式(6)对十个测试数据处理得到系统的测试重复精度。
式中:
$ s $ 表示测试重复精度;$ n $ 表示测试次数;$ {x}_{i} $ 表示第$ i $ 次测试的测试值;$ \stackrel{-}{x} $ 表示$ n $ 次测试的平均值。全视场外差移相得到两单波长包裹相位需要光源的外差频率、移相步数、面阵探测器采样帧率相匹配,而双波长法要求两单波长在面阵探测器上对应点产生的光程差也保持一致,这要求两束光首先要完全重合,其次系统中所有会引起两单色光不一致的元件都必须进行消色差处理。该系统中干涉测量部分的所有透镜都进行了消色差处理,以尽可能地保证双波长法中两单色光光程差相等的条件,但由于宽带PBS5只能保证两单色光透过率基本相同而无法完全消色差,该处会引入一定的平移和倾斜误差,这些误差会在合成波长的相位中引入额外的平移和倾斜项[25],因此后续面形结果通过泽尼克拟合去除平移和倾斜项后显示。
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实验中使用的待测非球面为椭球面,设计非球面顶点曲率半径为600 mm,有效口径为150 mm,非球面偏离顶点球最大高度为13 μm。待测非球面如图3所示。
使用全视场外差移相双波长干涉测量系统进行该非球面的测量,标准球面波发生镜为焦距30 mm的消色差透镜,其F数为3.34,小于非球面镜的R数为4,可以实现对待测非球面镜的全口径测量。实验中测得两单波长移相干涉图如图4所示。
由图4可以看出,单波长得到的干涉图条纹已经比较密集,通过移相算法得到的包裹相位分布同样非常密,使相位解包裹极容易因空间分辨率不足、噪声等问题产生错误[26],如图5(a)、(b)所示,合成波长包裹相位如图5(c)所示,可以看出,相较于单波长包裹相位,相位包裹数大大减小。
非球面合成波长相位数据解包裹后,通过泽尼克拟合去掉平移、倾斜、离焦项得到非球面的面形结果。用标准球面对整个系统进行校准,将标准球面放在待测路,得到的干涉图的处理流程与上述非球面数据一致,在非球面面形结果中去除标准球面测得的面形结果,得到十次测量值平均之后的非球面面形PV值为4.1527 μm,RMS值为1.0453 μm,十次面形PV值和面形RMS值见表1,非球面面形结果图如图6所示。
No. PV/μm RMS/μm 1 4.1578 1.0449 2 4.1598 1.0452 3 4.1593 1.0453 4 4.1600 1.0457 5 4.1587 1.0460 6 4.1551 1.0461 7 4.1509 1.0459 8 4.1452 1.0453 9 4.1416 1.0446 10 4.1384 1.0439 Table 1. PV values and RMS values of tested aspheric
实验中使用Zygo Verifire 型菲索干涉仪检测该待测非球面作为标准进行比对。Zygo干涉仪测试结果同样通过泽尼克拟合去掉平移、倾斜、离焦项,该非球面面形的PV值为3.9735 μm,RMS值为1.09 μm,面形结果如图7所示。
比较两系统测试结果可以看出,搭建的全视场外差移相双波长干涉测量系统的PV值测试精度为λ/3.53(λ=633 nm),PV值测试重复精度为λ/77.38,RMS值测试精度为λ/14.16,RMS值测试重复精度为λ/919.10。
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阶跃型元件是一类重要的光学元件,对于干涉测量而言,大于测试波长一半高度台阶元件的高精度测量也是一个难题,利用全视场外差移相双波长干涉测量技术的优势可以解决该问题。为进行验证,选取一标准台阶面进行测量,台阶高度标称为(1.3±0.1) μm。
将两单波长和合成波长的包裹相位分别解包裹,之后去除平移和倾斜项,得到的两单波长和合成波长台阶图如图8所示,由图8(a)、(b)可以明显看出,单波长测得的高度信息有误,合成波长对测得的十次高度值平均得到该台阶高度为1.2522 μm,十次高度测量值见表2。
Figure 8. Step height maps of full-field heterodyne phase shifting two-wavelength interferometer system
No. Height/μm 1 1.2527 2 1.2542 3 1.2510 4 1.2522 5 1.2505 6 1.2554 7 1.2491 8 1.2509 9 1.2511 10 1.2546 Table 2. Heights of step
使用Sensofar S neox光学轮廓仪对该台阶进行测量,其测量结果作为标准与自测结果进行比对。图9为Sensofar S neox光学轮廓仪的测试结果图。其测得台阶高度为1.2913 μm。
比较全视场外差移相双波长干涉测量系统与Sensofar S neox光学轮廓仪对同一台阶测试的结果可知,该全视场外差移相双波长干涉测量系统的台阶高度测量精度为λ/16.19,台阶高度测试重复精度为λ/311.85。
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由2.2节非曲面测试实验和2.3节台阶测试实验结果可以看出,全视场外差移相双波长干涉测量系统能以较高的精度完成非球面与阶跃型元件的测试,验证了全视场外差移相双波长干涉测量技术的可行性,其运用于测试连续表面或者阶跃型表面有不错的表现,但其结果相较于成熟仪器测出的结果仍存在一定的误差。
对比图6和图7的二维面形可以看出,相较于图7,图6的面形轮廓有一定的误差,这可能是光路中元件倾斜等因素导致两波长光未完全重合,两测量结果相互错开使得面形轮廓出现问题;也可能是标准球面波发生镜消色差不理想[14],系统中两单波长产生的球面波前有所差别,最终在测量结果中引入了误差。而从图8可以看出,台阶测试中测出的面形结果含有一些周期性的条纹,这可能是系统中相干噪声造成的,会对台阶的测量结果造成误差。后期通过提高两种波长干涉光路的同轴合束精度、对标准球面波发生镜消色差优化设计、抑制系统的相干噪声等可以使得测量精度进一步提升。
Full-field heterodyne phase shifting two-wavelength interferometry surface testing technologies
doi: 10.3788/IRLA20220118
- Received Date: 2022-02-22
- Rev Recd Date: 2022-03-30
- Publish Date: 2022-09-28
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Key words:
- surface testing technology /
- full-field heterodyne /
- two wavelength interferometry /
- asphere /
- phase shifting
Abstract: Because of its high dynamic range and high accuracy, two-wavelength interferometry has great potential, but there are some problems with the use of piezoelectric phase shifting technology, compared with the conventional piezoelectric phase shifting technology, in full-field heterodyne phase shifting technology, the heterodyne light source with low frequency difference can easily realize multi-step phase shifting algorithm, simplify the procedure of phase shifting, ensure the phase shifting accuracy of different wavelengths at the same time. A full-field heterodyne two wavelength phase shifting interferometry is proposed and a full-field heterodyne two wavelength phase shifting interferometer system is built, an aspheric mirror with maximum deviation of 13 μm at the edge and a step with a height of (1.3±0.1) μm is tested. With some experiment tests, the PV error is λ/3.53 at 633 nm wavelength, the PV repeatability is λ/77.38, the RMS error is λ/14.16, the RMS repeatability is λ/919.10 when testing the aspheric mirror and the height error is λ/16.19, the height repeatability is λ/311.85 when testing the step.