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2022年6月,在西北荒漠戈壁地区组织6台光电经纬仪拍星。上述设备分布在半径
$10\; {\rm{km}}$ 的圆域内。拍星前,所有设备拍摄方位标,调整大盘水平并记录调整数据。拍星时间为21~23时。这段时间内拍星区域无云。首先采用正镜、倒镜分别拍摄北极星,然后根据事前编制的拍星表,统一调度所有设备按四个象限依次摄、记录同一星体图像数据。拍星结束后判读拍星图像,并根据方位标判读结果、大盘水平调整结果、北极星判读结果计算三差、垂直轴倾斜角以及水平轴倾斜误差等参数。最后根据公式(1)和公式(2)计算测量残差并统计得到测角总误差等参数。
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理想情况下,如果光电经纬仪的各项系统误差和大气折光差修正正确,那么方位和俯仰角测量残差应该是均值为0的随机序列。但是,从公式(6)可以看出,如果大气折光差修正错误,俯仰角测量残差将同星体俯仰角余切值线性相关。
以2号光电经纬仪的残差数据为例,其俯仰角测角总误差为
$ {\sigma _{Em = 2}} = 17.0'' $ (m为设备编号),该值相较于设备设计指标明显超差。以$ \cot (E_{ij}'') $ 为横轴,以俯仰角残差$ \Delta {E_{ij}} $ 为纵轴作图,如图1所示。由此可以看出,俯仰角测量残差中存在明显的随
$ \cot (E_{ij}'') $ 线性变化的分量。采用最小二乘法进行直线拟合,得到拟合直线如图1红色直线所示,拟合得到的直线斜率$ \Delta {k_{m = {\text{2}}}}{\text{ = 15}}{\text{.9}} $ 即为大气折光差修正系数。该组数据拟合残差的均方根误差(Root mean squared error, RMSE)为4.8。RMSE越小,说明仰角测量残差与星体俯仰角余切值相关性越强,拟合效果越好。因为在西北荒漠地区夜间拍星,拍星期间各个测量点位测得的环境温度、气压等参数较为接近,且拍星期间整片区域无云静风,大气环境较为稳定,因此该片区域大气环境一致性较好。对6台设备俯仰角测量残差按照上述步骤进行线性拟合得到6个大气折光差修正系数,取其平均值
$ \Delta \overline k $ 作为综合修正系数,按照公式(7)对每台设备俯仰角测量残差进行修正。2号光电经纬仪修正后的俯仰角测量残差$ \Delta {E'_{ij}} $ 随$ \cot (E_{ij}'') $ 的变化关系见图2。从图2可以看出,采用综合修正系数修正大气折光差后,设备2的俯仰角拍星残差$ \Delta {E'_{ij}} $ 与$ \cot (E_{ij}'') $ 的相关性显著降低,俯仰角测角总误差从17.0″降低到6.1″,符合设备指标要求。每台设备的大气折光差修正系数
$ \Delta {k_m} $ ,拟合残差的RMSE,综合修正系数$ \Delta \overline k $ 以及使用$ \Delta \overline k $ 修正前后的俯仰测角总误差$ {\sigma _{Em}} $ 和$ {\sigma '_{Em}} $ 如表1所示。m $ \Delta {k_m} $ RMSE $ \Delta \overline k $ $ {\sigma _{Em}} $/(″) $ {\sigma '_{Em}} $/(″) 1 10.5 2.7 12.9 9.6 3.1 2 15.9 4.8 17.0 6.1 3 15.0 3.2 18.3 8.8 4 9.4 2.2 8.6 3.3 5 14.1 2.4 14.6 3.1 6 13 3.4 12.4 3.5 Table 1.
$\boldsymbol{ \Delta {k_m}}$ , RMSE,$\boldsymbol{ \Delta \overline k }$ ,$\; \boldsymbol {\sigma _{Em}}$ and$\boldsymbol{\sigma '_{Em}}$ 综合图2和表1可以看出,6台设备俯仰角残差均与
$ \cot (E_{ij}'') $ 呈现较强的线性相关性,且拍星计算得到的6台设备俯仰角静态测角总误差相较于设备设计指标均严重超差,这显然是不合理的。从图2可以看出,按照大气折光差修正误差模型修正后的俯仰角残差与$ \cot (E_{ij}'') $ 的相关性消失。表1数据表明,经过修正后,6台设备俯仰角静态测角总误差显著降低,满足设备指标要求。 -
根据垂直轴倾斜角修正误差模型,垂直轴倾斜角修正错误引起的方位与俯仰角残差是成对出现的,且随星体方位角的变化分别呈现正弦和余弦变化规律。
图3中,蓝色点为2号光电经纬仪方位角测量残差
$ \Delta {A_{ij}} $ 随星体方位角Aij的变化数据点,红色实线为数据点的正弦拟合曲线。图4中,蓝色点和红色实线分别为2号光电经纬仪俯仰角测量残差$ \Delta {E_{ij}} $ 随星体方位角Aij的变化数据点及其余弦拟合曲线。由此可以看出,$ \Delta {A_{ij}} $ 随Aij呈现正弦变化规律,然而$ \Delta {E_{ij}} $ 随Aij的余弦变化规律不明显。这与垂直轴倾斜角修正误差模型的结论不相符。结合大气折光差修正误差模型及综合修正系数
$ \Delta \overline k $ 不难看出,由大气折光差修正错误引起的俯仰角残差变化幅度达到$\pm {\text{12}}{\text{.9″}}$ ,与该设备的俯仰角残差$ \Delta {E_{ij}} $ 变化幅度相当。该误差的存在导致垂直轴倾斜角修正错误引起的俯仰角残差随方位角呈余弦变化的规律被淹没。按照2.2节方法,经过大气折光差修正后的2号光电经纬仪俯仰角测量残差
$ \Delta {E'_{ij}} $ 及其余弦拟合曲线见图5。对比图4和图5可以看出,经过大气折光差修正后,$ \Delta {E'_{ij}} $ 随方位角呈现明显的余弦变化规律。图6为
$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E_{ij}} $ 的归一化互相关曲线$ {M_{corr}}(\Delta {A_{ij}},\Delta {E_{ij}}) $ 和$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E'_{ij}} $ 的归一化互相关曲线$ {M_{corr}}(\Delta {A_{ij}},\Delta {E'_{ij}}) $ 。从图6可以看出,大气折光差修正前,$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E_{ij}} $ 的归一化互相关曲线峰值为0.66。而进行大气折光差修正后,$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E'_{ij}} $ 的归一化互相关曲线峰值相关系数提升至0.77,即大气折光差修正后,$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E'_{ij}} $ 的相关性增强,垂直轴倾斜角修正误差特性凸显。Figure 6. Normalized cross-correlation curves of
$ \Delta {A_{ij}} $ ,$ \Delta {E_{ij}} $ and$ \Delta {A_{ij}} $ ,$ \Delta {E'_{ij}} $ 6台光电经纬仪大气折光差修正前的方位角残差与俯仰角残差的归一化互相关曲线峰值
$ {M_{\max }} $ 以及修正后的归一化互相关曲线峰值$ {M'_{\max }} $ 如表2所示。从表2可以看出,大气折光差修正前,各设备的方位角测量残差和俯仰角测量残差的归一化互相关曲线峰值普遍低于0.7。即受大气折光差修正误差的影响,方位角测量残差和俯仰角测量残差的相关性降低,垂直轴倾斜角修正误差特征不显著,不利于发现该误差因素对测角总误差的影响。大气折光差修正后,各设备的方位角测量残差和俯仰角测量残差的归一化互相关曲线峰值均大于0.7,表明方位和俯仰角残差的相关性增强,该相关性主要是由垂直轴倾斜角修正误差引起的。通过对
$ \Delta {A_{ij}} $ 与$ \Delta {E'_{ij}} $ 的进一步拟合、分析,可以得到垂直轴倾斜角修正误差幅度和相位等信息,可用于指导设备进行误差分离,调整大盘水平,并再次组织拍星检测系统测角精度。m $ {M_{\max }} $ $ {M'_{\max }} $ 1 0.39 0.76 2 0.66 0.77 3 0.69 0.75 4 0.63 0.76 5 0.56 0.73 6 0.66 0.78 Table 2. Normalized cross-correlation curves of Mmax and M′max
Correction of atmospheric refraction error based on correlation analysis of star measurement residual data
doi: 10.3788/IRLA20220732
- Received Date: 2022-10-17
- Rev Recd Date: 2022-12-10
- Available Online: 2023-04-14
- Publish Date: 2023-04-25
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Key words:
- optical electronic theodolite /
- static calibration with stars /
- measured residual /
- atmospheric refraction error /
- correlation analysis
Abstract: